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接着很快。
徐云也估量了一番自己的右手状态。
今天他的右手还没用过，负载为0，因此他便也拿起笔和纸协助写了起来。
众所周知。
如果激波为正激波，且不考虑激波厚度，那么激波控制体的形状就会很对称：
你比划个剪刀的手势，然后指尖向下。
这就是激波控制体的图示了。
而控制体CV基本方程，则由三个连续方程组成：
DΦDt=DDt∫V(r，t)dV=t∫V(r，t)dV+∮S(r，t)undA
ΔN=(IIσpdt+IIIσpdt))t+Δt(IIσppdt)t
limΔt→0(Iσpdt)t+ΔtΔt=σV→dA→=σpVcosadA(这排版将就着看吧)
其中t为时间；
Fx为控制体内流体的受力在x轴上的分量；
v为流体速度失量；
A为控制体表面面积失量；
V为控制体体积。
同时考虑气体稳定流动，再假设速度、能量在激波截面上是均匀的。
便有∫CSv·dA=cA。
随后徐云把截面态联立在了一起，准备继续推导下去。
然而半分钟后。
徐云忽然眉头一皱，嘴里啧了一声，轻轻摇了头：
“不行，要是这样拟合的话，就没法继续计算了.....”
结果话音刚落。
徐云的耳边忽然传来了一道声音：
“韩立同志，为什么没法继续计算？”
“？”
徐云顿时一怔，顺势朝发声者看去。
转过头后。
发现数算小组的那位被叫做什么“大于”的圆脸中年人，不知何时已经来到了自己身边。
徐云见状扫了眼正在低头计算的钱五师，压低声音解释道：
“大于同志，这不是很明显吗？”
“激波后的温度高于激波产生前，压力间断性地急剧上升，扩散段的方程显然是算不出来的。”
说罢。
徐云便摇了摇头，准备试着思考另一种方法。
然而令他有些意外的是。
圆脸中年人闻言后没有再说话，而是同样低头拿着笔和纸写了起来。
徐云见状也不再说什么，继续做起了思考。
过了大概三四分钟。
中年人忽然将算纸递到了徐云面前，说道：
“韩立同志，你看看这个。”
徐云这会儿还处在思路断档期，被人反复打搅，心中多少还是有些想法的。
反感谈不上。
但不耐烦肯定有点儿。
毕竟这可是后世的2023年都已经形成定式的准公理，在徐云看来没太多讨论的必要。
不过出于对这个时代先辈的敬重，徐云还是决定先帮忙这位同志找出问题，给他简单的上上一课。
结果在看到算纸内容的第一时间。
徐云便顿时童孔一缩。
只见此时此刻。
算纸上赫然写着一段推导：
【已知pd/pu=(k+1)Ma2u/2+(k1)Ma2u】
【以及y=pd/pu√[2kx2(k1)k+1]^1/2】
【对以上二方程进行联立，建立二维柱坐标下的可压缩粘性气体的连续性方程、N-S方程、能量方程和气体状态方程】
【通过变式可知，截面态会在扩散段后半段中逐渐增大，引入气体边界层影响后可得最终式......】
【∑F→cv=tcvV→pdB+→)dA......】
“？？？？？？”
看着面前的计算结果。
徐云在内心激烈震动的同时。
下意识问了一句话：
“大于同志，你怎么称呼？——我是问你的全名。”
“你说我啊？”
名叫大于的圆脸中年人闻言扶了扶眼镜，很是憨厚的笑着说道：
“我叫于敏.....嗳，韩立同志你怎么摔下去了？”
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